Как уже было миллион раз сказано, мозг — это самая сложная вычислительная машина, по сравнению с которой наши компьютеры и ноутбуки — это просто детские цацки. Конечно, персональный компьютер может выполнять крайне сложные и многопотоковые вычислительные задачи. Однако мозг обладает крайне сложной структурой, которую до сих пор пытаются реализовать в машинном эквиваленте. Ведь тогда такой компьютер был бы во много раз мощнее и быстрее. Проблема реализации такой имитации заключается, уж простите за повторение, в сложности структуры мозга. Ученые из Норвежского университета естественных и технических наук (Тронхейм, Норвегия) провели любопытное исследование, в котором установили, что скирмионы могут быть ключом к созданию компьютера, подобного мозгу. Что такое скирммионы, как они работают, и чем они могут помочь в создании мозга-мимика (только без зубов)?

Основа исследования

Магнитные скирмионы представляют собой топологически нетривиальные хиральные спиновые структуры, обладающие свойствами квазичастиц. Помимо того, что они являются идеальными кандидатами для создания энергоэффективных устройств хранения и обработки данных, скирмионы в нанометровых пленках служат гибкой модельной системой для изучения свойств двумерных систем, в частности — двумерных фазовых переходов.

Теория Костерлица — Таулесса — Гальперина — Нельсона — Янга (KTHNY от Kosterlitz–Thouless–Halperin–Nelson–Young) описывает процесс плавления двумерной системы: переход из твердого состояния, характеризующегося трансляционным квазидальним порядком (QLRO от quasi-long-range order), в разупорядоченную изотропную жидкость. Этот процесс протекает в два этапа через промежуточную гексатическую фазу, в которой сохраняется только ориентационный квазидальний порядок. Оба фазовых перехода в рамках теории KTHNY связаны с распадом и размножением пар топологических дефектов решетки. Подобные явления наблюдались в ряде физических систем, включая коллоиды, сверхпроводящие вихри и скирмионы. Однако во всех этих исследованиях разрешение экспериментальных методов или возможности управления параметрами системы оказывались недостаточными для того, чтобы проследить за прохождением системы через фазовые переходы и детально изучить динамику плавления, в частности, эволюцию дефектов в реальном времени и пространстве.

Скирмионы в магнитных тонких пленках состава Ta/CoFeB/Ta/MgO образуют двумерные решетки благодаря чисто отталкивающим потенциалам взаимодействия. Они демонстрируют разнообразную броуновскую динамику, а возможность управления их размером и коэффициентом диффузии позволяет контролировать фазовые переходы непосредственно в процессе наблюдения. Кроме того, использование метода Керр-микроскопии дает возможность изучать динамику скирмионов в режиме реального времени и в реальном пространстве — задача, трудновыполнимая при применении многих других экспериментальных подходов. Тем не менее эффекты «закрепления» (пиннинга от pinning), обусловленные неоднородным энергетическим ландшафтом в магнитных многослойных структурах, препятствуют формированию QLRO в скирмионных решетках. Таким образом, при достаточно слабом пиннинге структурный беспорядок может быть настолько незначительным, что становится возможным установление трансляционного порядка и расширение фазового пространства гексатической фазы, что, в свою очередь, создает более благоприятные условия для исследования различных фаз и переходов между ними.

В рассматриваемом нами сегодня труде ученые использовали возможность оперативной настройки двумерной решетки скирмионов для перевода системы в разупорядоченное состояние. Этот процесс протекает в два этапа и реализуется двумя независимыми методами:

• путем уменьшения размера скирмионов и снижения их плотности упаковки;

• путем увеличения коэффициента диффузии скирмионов, что эквивалентно повышению эффективной температуры.

Решетка скирмионов стабилизируется в магнитной тонкопленочной структуре Ta/CoFeB/Ta/MgO с низким уровнем пиннинга при температуре 333.5 К. Для этого применяется гексагональное геометрическое ограничение, обеспечивающее соизмеримые граничные условия, необходимые для формирования решетки. Двухэтапный процесс плавления идентифицировался с помощью пространственных и временных корреляционных функций. Используя метод высокоразрешающей магнитооптической микроскопии (эффект Керра) в режиме реального времени и в реальном пространстве, ученые отслеживали динамику топологических дефектов и обнаружили, что коэффициент диффузии дислокаций на два порядка превышает коэффициент диффузии самих скирмионов. Таким образом, сложная динамика системы дает ценную информацию о процессах образования и распада топологических дефектов — явлений, которые играют ключевую роль в фазовых переходах плавления в двумерных системах, но до сих пор оставались труднодоступными для экспериментального изучения.

Результаты исследования

Двухэтапное плавление скирмионной решетки

Изображение №1

Ученые формировали устойчивую скирмионную решетку в области с гексагональной геометрией (длина стороны — 100 мкм), используя многослойную структуру: Ta (5 нм) / Co₂₀Fe₆₀B₂₀ (0.9 нм) / Ta(0.07 нм) / MgO (2 нм) / Ta (5 нм). Наблюдение за скирмионами в режиме реального времени и в реальном пространстве осуществляется с помощью Керр-микроскопии (видео №1). На 1a–1c представлены снимки (i)–(iii), полученные методом Керр-микроскопии при различных значениях перпендикулярного к плоскости образца магнитного поля. Это поле позволяет управлять размером скирмионов и, следовательно, коэффициентом их заполнения.

Видео №1

Для анализа упорядоченности был определен локальный параметр порядка ψ₆ (вставки на 1a–1c) и вычислены трансляционные (1d–1f) и ориентационные (1g–1i) корреляционные функции. Аппроксимируя корреляционные функции G_T( r ) и G₆( r ) степенными зависимостями, можно было найти соответствующие показатели степени η_T и η₆. Кроме того, была проведена аппроксимация экспоненциальными функциями для определения корреляционных длин ξ_T и ξ₆. Несмотря на то что рассматриваемая в данной работе система конечна, ученые использовали термины «твердое тело», «гексатическая фаза» и «жидкость» (по аналогии с теорией KTHNY) для разграничения различных состояний системы.

Для плотно упакованных скирмионов, представленных на снимке (i), трансляционная корреляционная функция G_T( r ) убывает по степенному закону с показателем η_T < 1/3. Ориентационная корреляционная функция G₆( r ) остается практически постоянной. Следовательно, в системе присутствуют трансляционный и ориентационный порядки, что позволяет классифицировать ее состояние как твердое тело. На снимке (ii) функция G_T( r ) убывает экспоненциально, тогда как G₆( r ) по-прежнему убывает по степенному закону с показателем η₆ < 1/4. Таким образом, трансляционный порядок исчезает, а ориентационный сохраняется. Такое состояние определялось как гексатическое. На снимке (iii) обе функции G_T( r ) и G₆( r ) убывают быстрее, чем при критическом значении показателя. Поэтому это было классифицировано как неупорядоченное состояние как жидкость.

Кроме того, моделирование в рамках модели Тиле показывает, что гексагональные границы действительно способствуют стабилизации упорядоченной структуры, особенно в системах малого размера при условии соизмеримости. При этом качественные закономерности и критические показатели, по-видимому, практически не зависят от эффектов конечного размера как в результатах моделирования, так и в экспериментальных данных. Таким образом, ученые использовали ограничивающие границы для стабилизации решетки и предотвращения ситуаций, в которых локальные центры закрепления (пиннинга) могли бы существенно нарушить упорядоченность решетки в макроскопическом масштабе. Благодаря этому удалось выявить фундаментальные эффекты и динамику двухстадийного плавления, предсказываемого теорией KTHNY.

В отличие от других систем, в которых наблюдались двумерные фазы, данная система обладает высокой гибкостью: можно непосредственно в процессе эксперимента регулировать размер и подвижность скирмионов с помощью перпендикулярного (OOP) магнитного поля — в дополнение к их тепловой броуновской диффузии. В сочетании с возможностью прямого наблюдения в режиме реального времени посредством Керр-микроскопии, это позволяет проводить полноценный анализ динамики, связанной с 2D-фазовыми переходами и критическими явлениями.

Количественный анализ процесса плавления в режиме реального времени

Изображение №2

Чтобы зафиксировать весь процесс плавления, ученые ступенчато увеличивали магнитное поле, что приводило к уменьшению размеров скирмионов и, как следствие, к снижению их плотности упаковки. Ученые наблюдали за эволюцией порядка в решетке: переходом к разупорядоченному состоянию, происходящим как в моменты изменения поля, так и вследствие флуктуаций при его постоянном значении, что позволяет в полной мере проследить динамику плавления в квазиравновесных условиях. На 2a представлены значения перпендикулярного (OOP) магнитного поля (черная кривая) и соответствующие им диаметры скирмионов (коричневая кривая). Черные вертикальные линии на всех графиках указывают моменты изменения величины поля. Поскольку при уменьшении размеров скирмионов для них освобождается дополнительное пространство, возрастает число доступных микросостояний, а следовательно, и конфигурационная энтропия. Именно этот механизм использовался для перевода системы в разупорядоченное состояние.

На 2b показана временная эволюция параметра η_T: черная пунктирная линия соответствует его критическому значению, равному 1/3. Установлено, что на начальном этапе показатель степени находится ниже этого критического значения, что свидетельствует о наличии QLRO — состояния, которое было классифицировано как твердофазное. По истечении 70 секунд показатель начинает флуктуировать вокруг критического значения. Примерно через 225 секунд, после ряда дальнейших шагов по уменьшению размера скирмионов, величина η_T устойчиво превышает 1/3. При этом степенной закон корректно описывает систему только в критической упорядоченной фазе, ограниченной критическим значением показателя (η_T = 1/3). За пределами этой области закон убывания корреляций становится чисто экспоненциальным.

На 2c представлена соответствующая корреляционная длина ξ_T. Следует отметить, что для QLRO и разупорядоченного состояния методы определения ξ_T различаются (2c). В твердофазном режиме значение ξ_T на несколько порядков превышает размер системы, что фактически соответствует расходимости, предсказываемой теорией KTHNY, и подтверждает высокую точность аппроксимации степенной зависимостью. При достижении критического значения показателя корреляционная длина становится меньше размера системы. Таким образом, твердофазный характер, обусловленный трансляционным квазидальним порядком, исчезает.

Аналогичным образом были построены графики для η₆ и соответствующей корреляционной длины ξ₆ (2d и 2e соответственно). Видно, что в твердой фазе значение η₆ значительно ниже критического порога 1/4 (черные точки). Это означает, что корреляционная функция G₆ остается практически постоянной (в отличие от GT). Однако в точке, где исчезает трансляционный порядок, ориентационный порядок сохраняется — величина η₆ по-прежнему остается ниже критического значения 1/4, что соответствует гексатической фазе. В этом режиме показатель η₆ заметно возрастает, в конечном итоге достигая 1/4, что указывает на переход в жидкое состояние. Примерно через 450 секунд величина начинает флуктуировать вокруг критического значения, а по прошествии 490 секунд — устойчиво превышает его. Три выявленных режима обозначены выше серым цветом.

Чтобы дополнительно подтвердить надежность данного анализа, ученые вышли за рамки рассмотрения плавления, обусловленного энтропийными факторами при уменьшении размера скирмионов. Ученые использовали возможности управления своей системой, чтобы предложить второй, независимый подход к переводу системы через фазовые переходы, сопровождающиеся потерей упорядоченности. Применяя осциллирующее магнитное поле, направленное перпендикулярно плоскости образца (OOP-поле), ученые увеличивали коэффициент диффузии (что эквивалентно повышению эффективной температуры системы; видео №2) и тем самым инициировали процесс плавления. Результаты, полученные обоими методами, согласуются друг с другом, однако в случае использования осциллирующего поля можно ожидать появления неравновесных свойств, вызванных постоянным изменением размера скирмионов.

Видео №2

Наконец, можно было оценить модуль сдвига μ, анализируя локальные деформации решетки, поскольку упругие константы также демонстрируют характерное поведение при переходах, связанных с плавлением. На 2f показано, что в твердотельной фазе величина μ остается практически постоянной. При исчезновении QLRO значение μ заметно уменьшается. Впрочем, оно не обращается в ноль, поскольку в данном анализе ученые исходили из допущения о линейной упругости — модели, которая становится менее точной при снижении коэффициента заполнения. Тем не менее на качественном уровне полученные значения модуля сдвига полностью подтверждают выводы ученые.

Таким образом, было показано, что можно перевести конечную решетку из твердотельного упорядоченного состояния в жидкое через гексатическую фазу, а именно непосредственно визуализировать процесс плавления с высоким временным разрешением. Это дает возможность проследить динамику каждой квазичастицы-скирмиона. Располагая полной информацией о траекториях отдельных скирмионов, можно однозначно идентифицировать топологические дефекты решетки и исследовать их динамику.

Динамика топологических дефектов

Согласно теории KTHNY, топологические дефекты являются ключевым элементом двумерного плавления. Следовательно, для полноценного понимания этих фазовых переходов необходимо количественно оценить возникновение и динамику таких дефектов решетки. Исследуемая система позволяет наблюдать за динамикой дефектов, предоставляя уникальную возможность изучить процесс плавления. Термически активированная диффузия скирмионов порождает сложную динамику, включающую флуктуации решетки и возникновение дефектов на временных масштабах менее одной секунды. При этом метод динамической визуализации позволяет однозначно идентифицировать топологические дефекты (видео №3). Благодаря временному разрешению 62.5 мс можно детально анализировать динамику этих дефектов. В частности, можно управлять динамикой как скирмионов, так и дефектов с помощью внешнего магнитного поля. Стоит отметить, что в предыдущих исследованиях двумерных фазовых переходов не хватало либо достаточного временного разрешения, либо возможности гибко регулировать параметры упорядоченности и ее флуктуации, что не позволяло детально исследовать динамику дефектов.

Видео №3

На 3a представлена карта топологических дефектов для рассмотренных ранее состояний (i)–(iii). В плотноупакованном (твердотельном) состоянии (i) присутствуют лишь четыре дислокации. Ученые связывают их появление с несоразмерным количеством скирмионов в сочетании с энергетическим ландшафтом образца. Эти дислокации остаются стабильными и могут лишь перемещаться («перескакивать») между соседними узлами решетки. Пример такой флуктуирующей дислокации приведен на вставке, соединенной с черным кружком, на 3a. Дислокация совершает колебания между двумя дискретными состояниями. Эти состояния показаны на вертикальной оси внутри черных рамок на 3a. Зеленая линия отражает временные флуктуации между ними в процессе измерения. Вектор Бюргерса (обозначен красными стрелками на вставках), связанный с дислокацией, сохраняется при ее перемещении. Пример построения вектора Бюргерса приведен на 3b. Помимо четырех дислокаций, существующих в твердотельной фазе, могут спонтанно возникать и вскоре аннигилировать пары дислокаций. Такие пары представляют собой характерные кластеры в твердотельной фазе. Их векторы Бюргерса противоположны по направлению и в сумме дают ноль.

Изображение №3

В 5-секундном временном интервале вокруг гексатического состояния (снимок (ii)) возникают новые дефекты, проявляющие повышенную динамику, что также отражено на 3a. На соответствующей вставке флуктуации между выявленными состояниями представлены в виде ступенчатой функции. Верхняя вставка демонстрирует, как одна дислокация может перестраиваться в две. При этом суммарный вектор Бюргерса в процессе такой перестройки сохраняется. Вторая (нижняя) вставка для снимка (ii) показывает, как пара дислокаций может возникать и аннигилировать, распадаться, сливаться и, как следствие, перемещаться. Эти локальные флуктуации приводят к формированию как минимум шести состояний, представленных на рисунке. Стоит отметить, что в ходе таких флуктуаций суммарный вектор Бюргерса всегда остается равным нулю. Тем не менее векторы, составляющие пару, могут менять свое направление: пара дислокаций способна распадаться на две дислокации, ориентированные либо горизонтально, либо вертикально. Благодаря контролируемому изменению энергетического ландшафта такие флуктуации в принципе могут стать детерминированными, что позволило бы быстро передавать информацию с минимальным энергопотреблением в специализированных устройствах. Путем подбора граничных условий и сравнения решеток скирмионов в искаженных гексагональных структурах можно экспериментально исследовать динамику топологических дефектов, в том числе в условиях сдвига. Впрочем, вопрос о потенциале взаимодействия дефектов остается открытым, поскольку ограниченный размер исследуемой системы не позволяет собрать достаточный объем статистических данных.

На снимке разупорядоченной жидкости (iii) возникающие и постоянно перестраивающиеся дефекты образуют сложную структуру, состоящую из нескольких кластеров дефектов. Эти кластеры включают в себя не только дислокации и квадратные пары дислокаций, но также отдельные дефекты, линейные цепочки дефектов и более сложные конфигурации. На соответствующей вставке к 3a показано, как дислокация может расщепляться на две дисклинации или перестраиваться в отдельный дефект и цепочку из трех дефектов, что является характерной чертой жидкого состояния. Поскольку дислокации и кластеры способны различными способами перестраиваться, расщепляться и сливаться, при этом все активнее взаимодействуя с соседними кластерами, число наблюдаемых состояний и их динамика резко возрастают. В конечном счете, сложность системы становится настолько высокой, что определение конкретных состояний и их флуктуаций во времени в пределах ограниченной области оказывается уже невозможным.

Это становится более очевидным при исследовании динамики пар дефектов. Для этого ученые объединили все дефекты в пары, состоящие из одного дефекта с N = 5 и одного дефекта с N = 7. Пары, образованные ближайшими соседями, были классифицированы как дислокации (в противном случае — как дисклинации), а их траектории прослеживались с помощью trackpy.

На 3c показаны гистограммы смещений ∆ для выявленных дислокаций за временной интервал 62.5 мс (для состояний (i)–(iii)). При построении использовались статистические данные, собранные за 31 секунду вокруг каждого из рассматриваемых моментов времени. Установлено, что в твердотельном режиме (состояние (i)) дефекты стабильны и лишь изредка совершают «прыжки» на расстояние r₀ (расстояние до ближайшего соседа). В гексатическом режиме (состояние (ii)) такие прыжки происходят чаще, причем возникают и смещения, отличные от r₀. Иллюстрацией этого может служить вставка к 3a (состояние (ii)). Распад одной дислокации на две приводит к смещению на величину r₀/2 вследствие сопутствующей переориентации, тогда как переход пар дислокаций из горизонтальной конфигурации в вертикальную (и наоборот) сопровождается смещениями величиной √r₀/2 для каждой из них. В жидком режиме (состояние (iii)) из-за сложных перестроек и взаимодействий кластеров дефектов распределение смещений для выявленных дислокаций становится практически непрерывным, что свидетельствует о «разрыве» (освобождении) топологических дефектов.

Изображение №4

Комплексный анализ, проводимый в режиме реального времени и в реальном пространстве, позволяет определить количественную динамику дислокаций и дисклинаций (4a). Ученые обнаружили, что появление дислокаций (помимо тех, что присутствовали изначально вследствие несоразмерности и наличия вакансии) начинается в точном соответствии с теоретическими предсказаниями при переходе из твердого состояния в гексатическое. Появление дисклинаций начинается при переходе из гексатической фазы в жидкую, что также хорошо согласуется с теорией KTHNY.

Видео №4

Наконец, рассмотрение дислокаций как топологических квазичастиц на протяжении всего процесса плавления позволяет исследовать их динамику. На основе среднеквадратичного смещения (MSD от mean squared displacement) дислокаций (видео №4) был определен коэффициент диффузии D (4b). Установлено, что для дислокаций величина D остается практически постоянной в твердотельной фазе, но резко возрастает при переходе от твердого тела к гексатической фазе, что обусловлено «развязыванием» (диссоциацией) дислокаций. В гексатической фазе значение D продолжает незначительно увеличиваться по мере роста флуктуаций. При переходе в жидкую фазу D вновь начинает стремительно расти вследствие сложных процессов перестройки дефектов.

Для сравнения ученые также определили коэффициент диффузии скирмионов (4c). В случае скирмионов величина D непрерывно возрастает в процессе плавления, однако характер ее изменения качественно не меняется при прохождении через указанные фазовые переходы. Это подчеркивает ключевую роль топологических дефектов в механизме плавления. Согласно предложенному учеными механизму, рост коэффициента диффузии скирмионов, вызванный уменьшением их плотности упаковки, создает условия для формирования и перестройки топологических дефектов, что, в свою очередь, существенно ускоряет динамику дислокаций. В процессе плавления коэффициент диффузии дислокаций может на два порядка превышать аналогичный показатель для скирмионов, образующих исходную решетку. Это объясняется тем, что дислокации представляют собой «мета-квазичастицы» второго порядка (состоящие из квазичастиц-скирмионов) и поэтому способны совершать значительные скачки, даже если сами скирмионы смещаются лишь незначительно. Тот факт, что динамика точечных топологических дефектов может превосходить динамику самих частиц, ранее уже был продемонстрирован для вакансий и междоузельных атомов. Подобные точечные дефекты не нарушают QLRO и могут присутствовать в данной скирмионной решетке. Тем не менее именно возникновение дополнительных топологических дефектов и, в частности, их динамика, обусловленная диссоциацией, является определяющим фактором плавления в двумерных системах.

Изображение №5

Хотя идентификация и отслеживание дислокаций, как правило, хорошо работают до глубокого гексатического режима, они становятся все более нестабильными на начальном этапе жидкого режима. Поэтому ученые также предлагают другой подход к изучению динамики дефектов, оценивая временную корреляцию g₂ количества дефектов на один скирмион в моменты времени t₁ и t₂, что показано выше. Поскольку g₂ все быстрее уменьшается на протяжении всего процесса плавления, ученые подтверждают, что динамика дефектов продолжает возрастать — в том числе и на протяжении всего жидкого режима.

Для более детального ознакомления с нюансами исследования рекомендую заглянуть в доклад ученых и дополнительные материалы к нему.

Эпилог

В рассмотренном нами сегодня труде ученые уделили особое внимание поведению скирмионов и поиску способов управления ими. Эти результаты могут помочь ученым в разработке более компактных и эффективных вычислительных систем, а также способствовать развитию перспективных квантовых технологий.

Скирмионы — это небольшие магнитные вихри, способные хранить информацию совершенно новым способом. В отличие от традиционных технологий, требующих все больше пространства и энергии для обработки растущих объемов данных, скирмионы могут стать гораздо более эффективной альтернативой. Крошечные магнитные вихри могут стать основой для компьютеров, работающих подобно человеческому мозгу.

Потенциальные области применения скирмионов выходят далеко за рамки обычного хранения данных. Они также важны для спинтроники — направления, изучающего использование магнитных свойств электронов в электронных устройствах, а также для исследований, связанных с топологическими квантовыми эффектами.

Одной из наиболее перспективных возможностей является создание компьютеров, принципы работы которых схожи с функционированием биологического мозга. Вместо того чтобы полагаться на традиционные вычисления, основанные на транзисторах, такие системы могли бы использовать магнетизм для обработки информации. В теории такой подход позволил бы радикально сократить энергопотребление, дав возможность будущим компьютерам выполнять сложные задачи при минимальных затратах энергии.

Однако для превращения этой концепции в практическую технологию ученым необходимо точно понимать, как ведут себя скирмионы и как ими можно надежно управлять. Скирмионы не всегда существуют в виде изолированных магнитных структур. При определенных условиях они объединяются в повторяющиеся конфигурации — так называемые решетки, напоминающие упорядоченное расположение атомов в кристалле, но в гораздо меньшем масштабе. Ученые могут управлять этими структурами.

В ходе нового исследования ученым удалось добиться того, чего ранее сделать не удавалось: они зафиксировали процесс плавления решетки магнитных скирмионов в режиме реального времени, одновременно управляя отдельными скирмионами. Возможность непосредственно наблюдать за этим процессом дает более четкое представление о том, как ведут себя скирмионы, когда их упорядоченные структуры разрушаются. Кроме того, это позволяет исследователям изучить, как изменение размера и формы отдельных магнитных вихрей влияет на их поведение.

Понимание того, как ведут себя скирмионы при разрушении их решеток, может помочь ученым разработать более точные методы управления ими. Такой контроль особенно важен, если эти магнитные структуры должны стать полезными компонентами будущих компьютерных систем.

Таким образом, полученные результаты — это не просто новый способ наблюдения за необычным магнитным явлением. Они предоставляют данные, которые могут помочь исследователям преодолеть трудности на пути к созданию практических технологий на основе скирмионов.

Немного рекламы

Спасибо, что остаетесь с нами. Вам нравятся наши статьи? Хотите видеть больше интересных материалов? Поддержите нас, оформив заказ или порекомендовав знакомым, облачные VPS для разработчиков от $4.99, уникальный аналог entry-level серверов, который был придуман нами для Вас: Вся правда о VPS (KVM) E5-2697 v3 (6 Cores) 10GB DDR4 480GB SSD 1Gbps от $19 или как правильно делить сервер? (доступны варианты с RAID1 и RAID10, до 24 ядер и до 40GB DDR4).

Dell R730xd в 2 раза дешевле в дата-центре Maincubes Tier IV в Амстердаме? Только у нас 2 х Intel TetraDeca-Core Xeon 2x E5-2697v3 2.6GHz 14C 64GB DDR4 4x960GB SSD 1Gbps 100 ТВ от $199 в Нидерландах! Dell R420 - 2x E5-2430 2.2Ghz 6C 128GB DDR3 2x960GB SSD 1Gbps 100TB - от $99! Читайте о том Как построить инфраструктуру корп. класса c применением серверов Dell R730xd Е5-2650 v4 стоимостью 9000 евро за копейки?