Многие современные технологии позволяют нам внимательно рассмотреть то, что скрыто от невооруженного глаза. Мы всматриваемся в звездный космос, изучаем глубины океанов, рассматриваем микроорганизмы и клетки. Но у каждой технологии есть свои ограничения, то же можно сказать и про рентген, так как излучение, состоящее из высокоэнергетических электромагнитных волн, оказывает ионизирующее действие и может повредить генетический материал. В то время как обычные рентгеновские изображения мягких тканей имеют низкую контрастность, методы фазового контраста обеспечивают гораздо лучшую контрастность изображения при сниженной дозе облучения. Однако при более высоком разрешении щадящая визуализация становится все труднее, поскольку требуется более высокая доза. Ученые из Технологического института Карлсруэ (Германия) разработали новую систему рентгеновской визуализации, которая подходит как для живых образцов, так и для чувствительных материалов. Система записывает изображения микрометрового разрешения при минимальной дозе облучения. В ходе тестового исследования ученым удалось достичь непрерывного наблюдения за живыми осами в течение 30 минут. Как именно работает данный рентген, и как его можно применить на практике? Ответы на эти вопросы мы найдем в докладе ученых.

Основа исследования

Рентген — это мощный инструмент для неразрушающей визуализации внутренних структур оптически непрозрачных образцов. Визуализация с высоким разрешением позволяет увидеть морфологию мелких организмов, решая биологические и биомедицинские вопросы в широком диапазоне областей, например, биологии развития или функциональной морфологии. В этом контексте все больший интерес приобретает рентгеновская визуализация in vivo (в/на живом организме/органе/ткани) с временным разрешением. Однако тот факт, что биологические образцы переносят только ограниченную дозу радиации из-за радиационного повреждения, является серьезной проблемой, особенно при рентгеновской визуализации на основе поглощения и особенно при исследованиях in vivo. С увеличением разрешения приходится увеличивать плотность потока рентгеновского излучения, что еще больше усугубляет проблему дозы.

Были предприняты значительные усилия по снижению дозы. Наиболее известным подходом является фазово-контрастная визуализация, позволяющая выявить фазовые изменения рентгеновских лучей, проникающих через образец. Для легких элементов и, следовательно, для слабопоглощающих мягких тканей фазовые изменения доминируют над поглощением на несколько порядков. Соответствующими методами являются методы визуализации фазового контраста на основе распространения (PB-PCI от propagation-based phase contrast) и дифференциального фазового контраста (DPCI от differential phase contrast). В то время как методы DPCI в основном используются в диапазоне среднего разрешения до нескольких сотен микрометров, PB-PCI обычно является методом для разрешения микрометра и субмикрометра.

PB-PCI использует когерентную самоинтерференцию передаваемого волнового поля за образцом, которая все больше превращается в контраст интенсивности по мере увеличения расстояния распространения. Информация об объекте извлекается из записанных картин интенсивности с помощью подходящих алгоритмов реконструкции. Благодаря высокой плотности потока и яркости современных синхротронных источников стало возможным добиться высокой частоты кадров при микрометровом разрешении.

Однако до сих пор можно было реализовать только очень короткие временные последовательности от нескольких секунд до минут, что было ограничено серьезными радиационными повреждениями биологических образцов. В этих исследованиях in vivo использовались традиционные системы непрямого детектора на основе сцинтилляторов, которые ограничены компромиссом между эффективностью обнаружения рентгеновских лучей и достижимым разрешением.

Альтернативно рентгеновское изображение можно увеличить с помощью так называемой лупы Брэгга. Хотя предыдущие исследования отмечают повышенную эффективность обнаружения рентгеновского излучения, потенциал этого метода для повышения эффективности дозы остается неисследованным. В частности, превосходная детекторная квантовая эффективность (DQE от detective quantum efficiency) на высоких пространственных частотах, которая имеет решающее значение для получения эффективных по дозе изображений с высоким разрешением, еще не рассматривалась и не оценивалась экспериментально по сравнению с традиционными системами.

В рассматриваемом нами сегодня труде ученые сообщают о разработке и применении дозоэффективной системы рентгеновской визуализации с микрометровым пространственным разрешением, работающей близко к максимально возможной эффективности дозы для PB-PCI. Для этого ученые рассматривали следующие аспекты:

• работу при энергиях рентгеновского излучения с минимальной дозой для заданного отношения сигнал/шум (SNR);
• достижение высокой эффективности обнаружения рентгеновского излучения в этом энергетическом диапазоне за счет использования детектор подсчета одиночных фотонов с высоким Z (SPCD) в сочетании с вышеупомянутой рентгеновской увеличивающей кристаллической оптикой, которая;
• демонстрирует равномерную и почти полную передачу сигнала для всех пространственных частот вплоть до целевого разрешения микрометра.

Была успешно подтверждена повышенная производительность визуализации разработанной системы по сравнению с традиционной системой непрямого детектора на основе сцинтиллятора с аналогичным разрешением. Ученые показали увеличение DQE до двух порядков на высоких пространственных частотах для целевых энергий рентгеновского излучения. Таким образом, система расширяет текущие методологические пределы микрометрового разрешения рентгеновской визуализации in vivo, позволяя снизить радиационную нагрузку и продлить применимое время воздействия.

Результаты исследования

Для начала ученые в своем докладе подробно описывают вышеупомянутые аспекты того, как минимизировать дозу, необходимую для достижения желаемого качества изображения.


Изображение №1

Сначала рассмотрим оптимальную энергию рентгеновских фотонов (E). Доза в образце зависит от количества падающих рентгеновских фотонов и их средней выделяемой энергии. Для мягких тканей и постоянной плотности падающего рентгеновского излучения осаждаемая доза показана на 1A как функция E в линейном режиме (μd <1), где доза не зависит от толщины образца (d) и где μ – коэффициент линейного поглощения. При низких энергиях доза быстро уменьшается с ростом ~E^-3 за счет фотоэлектрического поглощения, выравнивается выше 30 кэВ за счет комптоновского рассеяния и достигает минимума при ~60 кэВ.

При этой энергии в принципе можно проводить измерения с максимальной статистикой фотонов для данной дозы. Однако фазовый сдвиг, налагаемый средой на рентгеновские лучи, пропорционален E^-1, и, таким образом, контраст изображения в PB-PCI также уменьшается с увеличением энергии. Следовательно, необходимо оптимизировать отношение сигнал/шум, заданное как соотношение фазоиндуцированного сигнала (S) и шума (N) нерассеянного фонового поля (луча нулевого порядка).

Для различных толщин образца (d) ученые изобразили на 1B (зеленые кривые) нормализованное SNR² за образцом как функцию E при постоянной дозе, осажденной в образце. SNR² масштабируется в зависимости от количества рентгеновских фотонов и, следовательно, пропорционален дозе. Поскольку сигнал в SNR зависит от выборки, кривые были нормализованы к теоретическому максимуму.

При d ≤ 1 мм максимальное теоретически достижимое SNR на дозу достигается при 30 кэВ, что само по себе является оптимальной рабочей энергией, при условии, что доступный поток рентгеновского источника при этой энергии достаточно высок. Для более толстых образцов (пунктирная кривая) пропускание рентгеновских лучей уменьшается, особенно для низких энергий (черные кривые на 1A), тем самым смещая максимум в сторону несколько более высоких энергий.

Во-вторых, высокая эффективность дозы в идеале также требует регистрации каждого рентгеновского фотона, проходящего через образец. Однако это технически сложно. Для получения рентгеновских изображений с микрометровым разрешением изображение необходимо увеличить перед записью пиксельной камерой. В обычно используемых системах непрямого детектора на основе сцинтиллятора сцинтиллятор преобразует рентгеновские фотоны в видимый свет, который собирается оптическим микроскопом и детектируется камерой. Толщина сцинтиллятора ограничена глубиной резкости объектива и желаемым пространственным разрешением. Это приводит к снижению эффективности обнаружения рентгеновского излучения, то есть вероятности обнаружения рентгеновского фотона, которая усугубляется с увеличением энергии фотона и разрешения.

Напротив, прямое увеличение рентгеновского изображения позволяет использовать высокую эффективность обнаружения, обеспечиваемую детекторами с большой матрицей пикселей. При заданной рабочей энергии 30 кэВ эффективность обнаружения рентгеновского излучения почти 100% может быть достигнута за счет прямого преобразования SPCD с достаточно толстым датчиком с высоким Z, например, GaAs или CdTe, подключенным к блоку считывающего чипа Medipix3RX с размером пикселя 55 мкм.

Рентгеновское изображение можно увеличить с помощью лупы Брэгга (BM от Bragg magnifier) на основе асимметрично ограненных кристаллов. В качестве альтернативы увеличение может быть достигнуто за счет геометрии конусного луча с фокусирующей оптикой.

Для данной дозы ученые сравнивали теоретически ожидаемое нормализованное SNR², полученное для типичной непрямой системы и системы BM при разрешении 1.6 мкм (1B), исключая любые дальнейшие возможные потери при электронном преобразовании и считывании.

Для системы BM эффективность регистрации по своей природе ограничена конечной отражательной способностью кристаллов (>90% при E 25 кэВ для отражений Si 220). Для достижения заданного разрешения с помощью непрямой системы ученые выбрали числовую апертуру (NA от numerical aperture) 0.28 и сцинтиллятор LSO толщиной 12 мкм, который является одним из наиболее подходящих тонкопленочных сцинтилляторов для получения рентгеновских изображений с высоким разрешением.

Поглощение сцинтиллятора является верхней границей эффективности регистрации рентгеновского излучения непрямой системы. При заданной энергии 30 кэВ эффективность обнаружения системы BM увеличивается как минимум в 7.5 раза по сравнению с непрямой системой.

Стоит отметить, что для получения зависимой от дозы визуализации образца толщиной в миллиметр непрямая система в идеале должна работать при более низкой энергии 11 кэВ, где SNR² в 4.9 раза выше по сравнению с 30 кэВ (1B). По мере увеличения толщины образца, например, при локальной томографии, пропускание образца уменьшается, и, таким образом, приходится увеличивать рабочую энергию непрямой системы, что, в свою очередь, снижает эффективность ее обнаружения (пунктирная линия на 1B).

Наконец, для качества изображения еще более важно, как пространственные частоты объекта передаются в цифровое изображение. После максимизации информационного содержания, переносимого рентгеновским волновым полем, фазовый сдвиг, запечатленный образцом, необходимо преобразовать в измеримый контраст.

Формирование изображения лучше всего описывается в пространстве Фурье каскадом передаточных функций, которые определяют, насколько сильно компоненты пространственной частоты q в волновом поле передаются через систему формирования изображения.

Общая передаточная функция включает в себя передаточную функцию фазового контраста (PCTF от phase contrast transfer function), оптическую передаточную функцию (OTF от optical transfer function) увеличивающей оптики и передаточную функцию пиксельного детектора.

В целом, формирование рентгеновского изображения интенсивности из распространяющегося волнового поля представляет собой нелинейный процесс. Однако многие биологические образцы можно рассматривать как объекты со слабой или слабо меняющейся фазой, что допускает описание с помощью PCTF. PCTF и, следовательно, контраст в измеримых голограммах максимизируются за счет выбора наибольшего разумного расстояния z распространения рентгеновского волнового поля за образцом, которое обычно ограничивается размытием источника из-за увеличенного размера источника рентгеновского излучения. Помимо формирования контраста распространения, общего для обеих систем, каждая система имеет свой собственный дополнительный OTF(q), количественно определяющий, насколько сильно сигнал уменьшается соответствующей увеличивающей оптикой. Когерентный OTF BM системы, соответствующий PB-PCI слабофазовых объектов, определяется квадратным корнем из кривых отражательной способности кристаллов. OTF непрямой системы определяется передаточной функцией сцинтиллятора и OTF микроскопа.

Первое объясняет распространение энерговыделения, генерируемого вторичными частицами; последняя определяется числовой апертурой. Для простоты ученые рассматривали только некогерентную OTF микроскопа как верхнюю границу, доступную аналитически. OTF косвенной системы подавляет информацию изображения, в частности, для высоких q, содержащих компоненты изображения с высоким разрешением (оранжевая кривая на 1C). Напротив, нормированный модуль OTF BM-системы близок к единице вплоть до предела разрешения (синяя кривая на 1C), обеспечивающая практически идеальную передачу информации.

В конечном счете, для экспериментального сравнения качества изображения двух систем визуализации полезно рассмотреть зависящее от q SNRSNR²(q, D), которые также называют шумо-эквивалентными квантами. Поскольку он пропорционален дозе D, эффективность дозы можно определить как SNRSNR²(q, D) / D. Для сравнения двух систем визуализации независимо от образца ученые используют детекторную квантовую эффективность DQE(q) = SNR²(q) / SNR²₀(q) как показатель эффективности дозы. При том же входном SNRSNR²₀(q) коэффициент усиления DQE определяется выражением:

G(q)=DQE_BM(q)/DQE_int(q)= SNR²_BM(q)/SNR²_int(q)

Ожидается, что при q = 0 G(q) будет равен, по крайней мере, коэффициенту эффективности обнаружения рентгеновского излучения, хотя с ростом q он еще больше увеличивается из-за более высокого OTF системы BM.

Ученые отмечают, что что непрямая система в идеале должна работать при энергии соответствующей максимальной эффективности дозы, адаптированной к толщине образца (1B). Чтобы сравнить дозовую эффективность обеих систем при разных энергиях, коэффициент усиления G(q) необходимо масштабировать с помощью соответствующего коэффициента, который можно вывести из 1B. Следовательно, система BM значительно повысит q-зависимую эффективность дозы и, соответственно, качество изображения по сравнению с непрямой системой.


Изображение №2

Далее ученые описывают принцип работы BM системы. В общем, конкретный BM предназначен для небольшого заранее определенного энергетического окна, в пределах которого увеличение можно изменять путем точной настройки энергии.

Для достижения максимальной дозовой эффективности была создана BM система для диапазона энергий 29–31 кэВ с использованием двух монокристаллов Si с номинальным углом асимметрии α = 5.92° поверхности кристалла, нормали к кристаллографическому направлению [110]. После монохроматизации рентгеновского луча двухкристаллическим монохроматором кристаллы BM усиливают волновое поле за образцом в горизонтальном и вертикальном направлениях за счет асимметричного брэгговского отражения 220 (2A и 2B). Увеличение M обусловлено сильно асимметричной геометрией дифракции, близкой к углу Брэгга B, и определяется выражением:

M = sinφ_out / sinφ_in = sin(θ_B + Δθ_hc + α) / sin(θ_B + Δθ_oc — α)

где φ_in и φ_out — углы падения и выхода между оптической осью и поверхностью кристалла; Δθ_hc и Δθ_oc — поправочные члены входящего и выходящего лучей соответственно, полученные из динамической теории дифракции. Поскольку B изменяется с энергией, увеличение можно плавно регулировать с помощью E, в данном случае между M = 20 — 180 (2C). Возможность настройки увеличения демонстрируется экспериментально путем визуализации золотой сетки при различных энергиях (2E и видео №1).

Видео №1

Следует отметить, что после увеличения в определенном измерении дальнейшая эволюция интерференционной картины в хорошем приближении пренебрежимо мала. Таким образом, BM имеет отдельные расстояния распространения z_x и z_y, определяемые как расстояние между образцом и дифрагирующим горизонтально или вертикально кристаллом соответственно (2A). Это позволяет индивидуально устанавливать и оптимизировать z_x и z_y для свойств асимметричного источника синхротронов третьего поколения. При фазовой реконструкции необходимо учитывать различные расстояния распространения.

Наименьшая разрешимая пространственная длина волны λ_min ограничена угловым аксептансом кристаллов 2δ_oc. В соответствии с критерием Аббе имеем:

λ_min = λ₀ / sinδ_oc

где λ₀ — длина волны рентгеновского излучения, а δ_oc — дарвиновская ширина, которая имеет большое уширение за счет сильно асимметричной геометрии дифракции и может регулироваться по энергии (2C). Теоретический предел разрешения данной установки 1.3 мкм при энергии 31 кэВ был подтвержден экспериментально путем визуализации тестовой картины с размерами структур до 0.5 мкм. Многодистанционная фазовая реконструкция тестовой таблицы показывает наименьшие разрешаемые периоды структуры, соответствующие ожидаемому разрешению (2D).

Коэффициент отражения рентгеновских лучей монокристалла составил (96.5 ± 0.6)% при 30.5 кэВ, что близко соответствует теоретическому значению 97.4%. Поглощение используемого датчика GaAs толщиной 500 мкм SPCD можно было оценить в 97.6%. Таким образом, система BM, состоящая из двух кристаллов и SPCD, имеет общую эффективность обнаружения рентгеновского излучения 91%.

По словам ученых, принимая во внимание измеренную отражательную способность, ожидается, что эффективность регистрации рентгеновского излучения системы BM будет выше более чем в 7.4 раза при энергии 30.5 кэВ по сравнению с непрямой системой.


Изображение №3

Далее ученые провели сравнение лупы Брэгга (т. е. BM системы) и непрямой системы. Ученые экспериментально подтвердили улучшенные характеристики визуализации системы BM по сравнению с непрямой системой путем измерения тестовой схемы звезды Сименса на нескольких расстояниях при той же энергии 30.5 кэВ (3A-3C).

Во-первых, для сравнения качества изображения при той же номинальной эффективности регистрации рентгеновского излучения ученые увеличили поток непрямой системы в 7 раз, удалив поглощающие фильтры, чтобы компенсировать более низкую эффективность регистрации рентгеновского излучения. Несмотря на меньшую дозу на изображениях BM, контрастность и видимость тонких интерференционных картин на голограммах по-прежнему значительно лучше (верхние изображения на 3A). Это можно объяснить более высоким OTF системы BM, особенно на высоких пространственных частотах. Более высокая информативность также приводит к многодистанционной фазовой реконструкции изображений (нижние изображения на 3A).

Для дальнейшего количественного анализа ученые сравнили q-зависимое SNR звездных голограмм Сименса для одной и той же интенсивности падающего рентгеновского излучения (3B).

По сравнению с непрямой системой, SNR(q) значительно выше для системы BM. Далее экспериментальные данные системы BM близки к моделированию входного поля SNR(q). Моделирование проводилось без учета размытия источника, что объясняет небольшое расхождение с увеличением q, помимо незначительного влияния используемого SPCD. Результирующий выигрыш в DQE при этой энергии, полученный из уравнения (1), показано на 3C.

Для оценки ученые приняли во внимание различные расстояния распространения. При q ≈ 0 наблюдалось ожидаемое увеличение DQE ≥7, обусловленное поглощением сцинтиллятора. С увеличением q G(q) увеличивается еще больше и достигает более двух порядков при q > 0.3/мкм.

Влияние более высокой эффективности обнаружения системы BM на биологическую визуализацию иллюстрируется на примере визуализации хальцидной осы (Lariophagus distinguendus) с использованием обеих систем при энергии 30.5 кэВ и одинакового, сравнительно низкого флюенса фотонов 200 ф/мкм² на кадр (3D). Для непрямой системы образец практически не виден, тогда как система ВМ показывает хороший контраст. Превосходные характеристики визуализации системы BM также становятся очевидными при томографической реконструкции: вставки увеличивают сложный глаз осы и позволяют различить более мелкие структуры.

Измерения SNR(q) показывают, что непрямая система ведет себя еще менее эффективно, учитывая поглощение сцинтиллятора и OTF микроскопа. Кроме того, при реконструкции фазы для непрямой системы восстановленный фазовый сдвиг меньше ожидаемого значения -0.8 рад, тогда как для системы BM восстановленные значения согласуются с ожидаемым (3A).

Таким образом, для работы непрямой системы при оптимальной энергии 30 кэВ и максимально возможной дозовой эффективности сцинтиллятор должен иметь не только высокое поглощение, но и низкий разброс энерговыделения. Как упоминалось выше, для данного конкретного применения с образцами размером d ≤ 1 мм лучше всего использовать непрямую систему при более низкой энергии около 11 кэВ. Для более толстых образцов или образцов в среде, где для непрямой системы требуются более высокие энергии, BM система справляется с задачей намного эффективнее.


Изображение №4

В качестве пилотного приложения in vivo ученые использовали высокую эффективность дозы системы BM для изучения скрытого поведения паразитоидных ос Trichogramma, связанного с выходом из яиц хозяина в течение от десятков минут до часов.

Осы-трихограммы относятся к самым мелким из известных насекомых. Паразитируя на яйцах широкого спектра видов бабочек и моли, поражающих сельскохозяйственные культуры, они являются наиболее широко используемым агентом биологической борьбы и, следовательно, обладают огромной экономической ценностью. Несмотря на то, что они относятся к наиболее изученным паразитическим насекомым, их скрытое поведение внутри хозяев в значительной степени неизвестно.

Система BM позволила зарегистрировать длительные in vivo кинорентгенографические данные нескольких особей, выявляя морфодинамику до и во время выхода из яиц. На 4A показана объемная визуализация набора томографических данных первого экземпляра незадолго до вылупления. Для второго индивидуума (4B-4D) представлены фазово восстановленные радиограммы осы во время вылета в разные моменты времени. Полный набор кинорентгенографических данных представлен на видео №2.

Видео №2

Изображения были очищены от шума с помощью нейронной сети, обученной методом Noise2Noise. Осу снимали в нескольких последовательностях, разделенных безрадиационными паузами, общей продолжительностью 1.25 часа и общей рентгеновской экспозицией 30 минут. После вылета каких-либо отклонений в поведении осы не наблюдалось. Расчетная доза составляет 7 мГр на кадр, что дает общую дозу 200 Гр. Это соответствует уровням доз, о которых сообщается в литературе, и которые не оказывают заметного физиологического воздействия на мелких животных.

В наборе данных другой особи особенно хорошо стало видно движение нижних челюстей во время процесса кусания (4E, 4F и видео №3).

Видео №3

В отличие от более крупного L. distinguendus, который, как было показано, использует свои нижние челюсти, как долото, чтобы прокусить жесткое пшеничное зерно, здесь замечено, что Trichogramma cacoeciae использует свои нижние челюсти независимо друг от друга, чтобы проникнуть в более податливую яичную скорлупу. Эта универсальность демонстрирует, насколько гибкое движение нижней челюсти позволило хальцидным осам эксплуатировать множество хозяев, что, скорее всего, является ключевым фактором их эволюционного успеха и огромного разнообразия.

Для более детального ознакомления с нюансами исследования рекомендую заглянуть в доклад ученых и дополнительные материалы к нему (исходный код доступен тут).

Эпилог

Рентген — это крайне полезный инструмент, когда речь идет о визуализации скрытых структур и процессов в живых клетках и организмах. Однако излучение, состоящее из высокоэнергетических электромагнитных волн, оказывает ионизирующее действие и может повредить генетический материал. Следовательно, период активного наблюдения с помощью рентгена весьма ограничен.

Обычные рентгеновские снимки мягких тканей имеют низкую контрастность, но методы фазового контраста обеспечивают гораздо лучшую контрастность снимков при сниженной дозе облучения. Проблема в том, что с увеличением разрешения увеличивается и доза облучения. Более того, снижается эффективность обычно применяемых детекторов высокого разрешения, в результате чего радиационное воздействие еще больше увеличивается.

В результате получение рентгеновских фазово-контрастных изображений живых биологических образцов с высоким разрешением было возможно только в течение периода от нескольких секунд до минут, прежде чем радиация нанесет серьезный ущерб образцу.

Авторы рассмотренного нами сегодня труда нашли решение этой проблемы. Они создали метод, который более эффективно использует излучение и создает изображения микрометрового разрешения. Метод подходит как для живых образцов, так и для чувствительных материалов и открывает новые возможности в биологии, биомедицине и материаловедении. Новая система сочетает в себе фазовый контраст рентгеновских лучей с так называемой лупой Брэгга и детектором счета фотонов.

Как отмечают авторы изобретения, вместо того, чтобы преобразовывать рентгеновское изображение в изображение видимого света и впоследствии увеличивать его, они увеличивают его напрямую. За счет этого появляется возможность использовать высокоэффективные детекторы большой площади.

Предварительно рентгеновское изображение образца увеличивается с помощью так называемой брэгговской лупы, в результате чего разрешение самого образца достигает около 1 микрометра. Лупа Брэгга состоит из двух идеальных кристаллов кремния, эффект увеличения которых возникает в результате асимметричной дифракции в кристаллической решетке кремния. Еще одним большим преимуществом лупы Брэгга является очень хорошая оптическая передача изображения. Это позволяет практически без потерь воспроизводить все пространственные частоты вплоть до предела разрешения.

Разработанный метод был использован на практике в ходе наблюдений за паразитическими осами в яйцах-хозяевах и за тем, как они из них выходят. Весь процесс наблюдения длился целых 30 минут, при этом наблюдаемые особи чувствовали себя абсолютно нормально.

Авторы разработки считают, что их творение может быть использовано для биомедицинских применений, например, для щадящего трехмерного гистологического исследования образцов биопсии. В будущем ученые планируют улучшить установку, увеличив поле зрения и повысив механическую стабильность для еще более длительных измерений.

Немного рекламы

Спасибо, что остаётесь с нами. Вам нравятся наши статьи? Хотите видеть больше интересных материалов? Поддержите нас, оформив заказ или порекомендовав знакомым, облачные VPS для разработчиков от $4.99, уникальный аналог entry-level серверов, который был придуман нами для Вас: Вся правда о VPS (KVM) E5-2697 v3 (6 Cores) 10GB DDR4 480GB SSD 1Gbps от $19 или как правильно делить сервер? (доступны варианты с RAID1 и RAID10, до 24 ядер и до 40GB DDR4).

Dell R730xd в 2 раза дешевле в дата-центре Maincubes Tier IV в Амстердаме? Только у нас 2 х Intel TetraDeca-Core Xeon 2x E5-2697v3 2.6GHz 14C 64GB DDR4 4x960GB SSD 1Gbps 100 ТВ от $199 в Нидерландах! Dell R420 — 2x E5-2430 2.2Ghz 6C 128GB DDR3 2x960GB SSD 1Gbps 100TB — от $99! Читайте о том Как построить инфраструктуру корп. класса c применением серверов Dell R730xd Е5-2650 v4 стоимостью 9000 евро за копейки?